Тепе - тең деформацияны магнитострикция тұрақтысы арқылы өрнектеу

↑

▷ Содержание

⇐ ПредыдущаяСтр 8 из 16Следующая ⇒

2.12 Тепе - тең деформацияны магнитострикция тұрақтысы арқылы өрнектеу

Жоғарыдағы (2.39) теңдеу кристалдың деформациясын берілген серпімді тұрақтылармен бірге магниттелудің бағыты арқылы сипаттайды.

Енді l_ij барлық құраушыларын біле отырып, салыстырмалы ұзаруды (δl/l) α_iβ_i кристалдағы белгілі бір бағыттаушы β_i косинус арқылы кез келген бағыт бойынша анықтауға болады.

Сонда β₁, β₂, β₃ бағыттағы салыстырмалы ұзару

Осы теңдеуге l_ij мәндерін (2.39) теңдеуден әкеліп қойсақ, онда

_i

Егер ферромагнитті кристалл [100] бағытында магнит- телетін болса α₁=β₁ = 1, α₂ = β₂ = α₃ = β₃ = 0

Сонда бұл бағыттағы ұзару

                                                      (2.40)

Осындай жолмен [111] бағыттағы магниттелу кезіндегі ұзаруды   (i=1, 2, 3)

                                                                  (2.41)

Ал [110] бағытта магниттелу кезіндегі ұзару  

                                              (2.42)

Енді (2.40) және (2.41) өрнектерді пайдалана отырып, (2.42) теңдеуді мынадай түрге келтіруге болады.

         (2.43)

Мұндағы  және  магнитострикция тұрақтылары.

Егер ферромагнитті материал магнитострикцияға қатысты изотропты болса, онда λ₁₀₀≈ λ₁₁₁≈ λ₁₁₀≈ λ. Бұл жағыдайда (2.43) теңдеу мынадай қарапайым түрге келеді.

Мұндағы θ - магниттелу бағытымен өлшеу бағыты арасындағы бұрыш.

2.13 Тұрақты жүктеме кезінде деформация шамасы нольге тең болатын кристалдың анизатропия энергиясы

Егер тәжірибе жүзінде анизатропия энергиясын тұрақты деформацияда анықтау мүмкін болса, немесе кристалдың өлшемін тұрақты ұстап тұруға жағыдай туындаса, онда магнитострикциялық деформация өлшеу қорытындысына әсер етпеген болар еді. Бірақ іс - тәжірибеде магниттік серпімді күштің әсернен кристалдық тор дефор мацияға ұшырайды. Яғни тұрақты жүктемені сақтап тұрған мен анизатропия шамасы өзгереді. Куб кристалдары үшін жалпы өрнекті

            (2.44)

Бұл өрнекті деформацияны ескермей (2.39) теңдеуді пай-далана отырып және b_n магнитострикция тұрақты өрнектеп мынадай теңдеу аламыз.

,

мұндағы

 .

₁ шамасын бұдан да толығырақ және дәлірек есептеуді энергияның жоғары дәрежелі жіктелуін пайдаланып есептеу-лерге қол жеткізілген.

Көпшілік жағыдайда тұрақты кернеу жүктеме кезіндегі ани-затропия энергиясы мен тұрақты деформация кезіндегі ани-затропия энергияларының арасында көп айырмашылық бол-майды.

Бөлме температура жағыдайында темірде  , ни-кельде   тең болады.

Магнитострикция деформациясының шамасы сирек кезде-сетін металдарда 4f ауыспалы валентті элементтерінде 3d эле-менттерге қарағанда  көп үлкен болады .

Познавательные статьи:



Коммуникативные барьеры и пути их преодоления

Рынок недвижимости. Сущность недвижимости

Решение задач с использованием генеалогического метода

История происхождения и развития детской игры