Нормированное уравнение прямой. Расстояние от точки до прямой.

↑

▷ Содержание

⇐ ПредыдущаяСтр 12 из 38Следующая ⇒

Нормированным уравнением прямой называется уравнение вида , которое получается из общего уравнения  путём деления его на длину  нормального вектора .

Расстояние от точки до прямой.

Докажем, что расстояние точки   до прямой, заданной общим уравнением  равно

Доказательство. Рассмотрим на плоскости  произвольную прямую , определяемую общим уравнением  и вектор .

Единичный  вектор  коллинеарен вектору , а поэтому ортогонален к прямой . Приложим вектор  к началу координат. Пусть - точка пересечения прямой, на которой лежит вектор  и прямой . Возьмём на плоскости  произвольную точку , а на прямой  -произвольную точку . Пусть  – проекция точки  на прямую, на которой лежит вектор . Тогда очевидно, что  и будет расстоянием от точки  до прямой . Пусть  - угол между векторами  и  тогда

Справедливость формулы (49) доказана.

Кривые второго порядка.

1. Эллипс. Каноническое уравнение эллипса.

     Эллипсом называется множество всех точек плоскости, для которых сумма расстояний от двух данных точек плоскости, называемых фокусами, есть величина постоянная, большая чем расстояние между фокусами.

Обозначим фокусы эллипса через  и , расстояние между фокусами  через , сумму расстояний от произвольной точки эллипса до фокусов через . Тогда по определению , т.е. .

Введём прямоугольную систему координат так, чтобы фокусы эллипса лежали на оси абсцисс, а начало координат находилось в середине отрезка . Тогда фокусы имеют координаты , .

Пусть  – произвольная точка плоскости,  и - расстояния от точки  до фокусов  и  соответственно. Числа  и  называются фокальными радиусами точки . Очевидно, что точка  будет лежать на данном эллипсе тогда и только тогда, когда .

Найдём расстояния  и .

Подставляя эти выражения в равенство (1), получим

Перенесём второй радикал в правую часть уравнения, а затем возведём обе части в квадрат

Возведём снова в квадрат обе части уравнения (4)

Обозначим  через , тогда из уравнения (5) получим

Разделив обе части на , получим

Уравнение (7) получено из уравнения (3), поэтому координаты любой точки, удовлетворяющие уравнению (3), будут удовлетворять и уравнению (7). Однако при упрощении уравнения (3) обе его части дважды возводили в квадрат, следовательно, могли появиться такие точки, координаты которых удовлетворяют уравнению (7), но не удовлетворяют уравнению (3).

Убедимся в том, что если координаты некоторой точки удовлетворяют уравнению (7), то они удовлетворяют и уравнению (3), что будет означать равносильность уравнений (3) и (7).

Пусть  – произвольная точка плоскости, координаты которой удовлетворяют уравнению (7).

Рассмотрим фокальный радиус точки  -

Из уравнения (7) имеем.

Непосредственно из определения эллипса следует неравенство

                              (10)

Из неравенств (9) и (10) следует, что

поэтому

Аналогично доказывается, что

Складывая  и , получим . Т.е. получаем равенство (1). Из равенства (1) в свою очередь следует справедливость равенства (3). Таким образом, любая точка, координаты которой удовлетворяют уравнению (7), принадлежит эллипсу.

 Уравнение (7) называется каноническим уравнением эллипса.

Заметим, что уравнение (7) содержит только члены с чётными степенями  и , поэтому эллипс симметричен относительно осей  и , а также относительно начала координат. Таким образом, можно знать форму эллипса, если установить вид той его части, которая находится в первом координатном угле.

Из уравнения (7) имеем .

Так как в первом координатном угле , то из равенства (11) имеем

Из последнего равенства вытекает:

1) Если , то , т.е. точка  лежит на эллипсе.

2) При возрастании  от 0 до  уменьшается.

3) Если , то , т.е. точка  лежит на эллипсе.

 и  в уравнении эллипса называются большой и малой полуосями.

Точки, в которых эллипс пересекает оси, называются его вершинами.

Заметим, что если , то уравнение (7) принимает вид . Это уравнение окружности радиуса  с центром в точке . Т.е. окружность – частный случай эллипса.

Эксцентриситетом эллипса называется отношение , где  - половина расстояния между фокусами,  - большая полуось эллипса.

Эксцентриситет обычно обозначают буквой . Т.к. , то .

Принимая во внимание, что , найдём , откуда .

Из последнего равенство легко получается геометрическая иллюстрация эксцентриситета эллипса. При малых значениях 𝜀 числа  и  почти равны, т.е. эллипс близок к окружности. Если же 𝜀 близко к единице, то число  весьма мало по сравнению с числом , т.е. эллипс сильно вытянут вдоль большой оси. Таким образом, эксцентриситет эллипса характеризует меру вытянутости.

Известно, что планеты и некоторые кометы движутся по эллиптическим траекториям. Оказывается, планеты движутся почти по окружностям, т.е. эксцентриситеты их орбит близки к нулю, а для орбит комет наоборот, эксцентриситет близок к единице. При этом в одном из фокусов находится солнце. Т.е. некоторые кометы то «сильно» приближаются к солнцу, то сильно удаляются от него.

Гипербола.

Гиперболой называется множество всех точек плоскости, для которых модулю разности расстояний от двух данных точек плоскости, называемых фокусами, есть величина постоянная, меньшая, чем расстояние между фокусами.

Пусть  и  - фокусы гиперболы. Обозначим расстояние между фокусами  и  через , а модуль разности расстояний от произвольной точки гиперболы до фокусов через . По определению , т.е. . Введём на плоскости прямоугольную систему координат так, чтобы фокусы гиперболы лежали на оси абсцисс. А начало координат делило отрезок  пополам. Тогда фокусы гиперболы имеют координаты . Выведем уравнение гиперболы в выбранной системе координат. Пусть  – произвольная точка плоскости. Обозначим расстояния от точки  до фокусов  и  через  и  соответственно, т.е. , . Из определения гиперболы следует, что точка  будет лежать на данной гиперболе тогда и только тогда, когда . Т.е.

                                                 .

Подставляя выражения

в равенство (12), получим

Очевидно, что точка  лежит на гиперболе тогда и только тогда, когда её координаты  удовлетворяют уравнению (14). Перенесём второй радикал в правую часть уравнения, после чего возведём обе части в квадрат.

Снова возведём обе части уравнения в квадрат:

Обозначим  получим  или

Как и для случая эллипса, можно доказать, что при возведении в квадрат не получены «лишние» точки, т.е. координаты точек гиперболы и только они удовлетворяют уравнению (17).  Уравнение (17) называется каноническим уравнением гиперболы.

Исследуем форму гиперболы по её каноническому уравнению.

Уравнение (17) содержит только чётные степени координат  и . Следовательно гипербола симметрична относительно осей  и , а также относительно начала координат. Поэтому достаточно рассмотреть ту часть гиперболы, которая лежит в первом координатном угле. Для этой части гиперболы , поэтому, разрешая уравнение (16) относительно , а затем извлекая квадратный корень, получим

Из равенства (18) вытекают следующие утверждения.

1. .

2. Если , то , т.е. точка  принадлежит гиперболе.

3. Если , то , причём  возрастает неограниченно при неограниченном возрастании . Точка  на гиперболе движется с ростом  «вправо» и «вверх», её начальное положение – точка .

Вид гиперболы теперь можно легко установить, используя симметрию относительно координатных осей.

Рассмотрим прямую, заданную её уравнением с угловым коэффициентом

Прямая, заданная уравнением (19) называется асимптотой гиперболы. Покажем, что точка  уходя по гиперболе в бесконечность, неограниченно приближается к прямой, определяемой уравнением (19).

Возьмём произвольное значение  и рассмотрим две точки  и , где

 и . Тогда точка  лежит на гиперболе, а точка - на прямой (19). Очевидно, прямая  перпендикулярная оси . Найдём длину отрезка .

Прежде всего заметим, что , т.е. . Это означает, что точка  лежит под точкой . Таким образом

Из последнего равенства следует, что при неограниченном увеличении  длина отрезка  уменьшается и приближается к нулю, т.к. знаменатель  неограниченно увеличивается, а числитель есть постоянная величина . Обозначим через  основание перпендикуляра, опущенного из точки  на прямую (19). Тогда  - расстояние от точки  до этой прямой. Очевидно, , а т.к. , то и подавно , т.е. точка  неограниченно приближается к прямой (19).

Гипербола состоит из двух ветвей правой и левой и имеет две асимптоты:  и .

Оси симметрии называются осями гиперболы, а центр симметрии (точка пересечения осей) – центром гиперболы. Одна из осей пересекается с гиперболой в двух точках, которые называются её вершинами. Эта ось называется действительной осью гиперболы. Другая ось не имеет общих точек с гиперболой и называется мнимой осью гиперболы. Прямоугольник  со сторонами  и  называется основным прямоугольником гиперболы. Величины  и  называются соответственно действительной и мнимой полуосями гиперболы.

Рассмотрим уравнение , которое также определяет гиперболу; вершины её лежат на оси . Эта гипербола называется сопряжённой по отношению к гиперболе (17). Обе эти гиперболы имеют одни и те же асимптоты.

Гипербола с равными полуосями, т.е.  называется равнобочной и её каноническое уравнение имеет вид

.

Так как основной прямоугольник равносторонней гиперболы является квадратом, то асимптоты равнобочной гиперболы перпендикулярны друг другу.

     Эксцентриситетом гиперболы называется отношение  , где  - половина расстояния между фокусами,  - действительная полуось гиперболы. Эксцентриситет гиперболы обозначается буквой 𝜀. Так как , то . Учитывая, что , найдём

 откуда .

Из последнего равенства легко получается геометрическое истолкование эксцентриситета гиперболы: чем ближе эксцентриситет к единице, тем меньше отношение , а это означает, что основной прямоугольник более вытянут в направлении действительной оси. Таким образом, эксцентриситет гиперболы характеризует форму её основного прямоугольник, а значит, и форму самой гиперболы.

Парабола.

     Параболой называется множество всех точек плоскости, равноудалённых от данной точки плоскости, называемой фокусом, и от данной, не проходящей через фокус прямой, называемой директрисой.

Введём на плоскости прямоугольную систему координат так, чтобы ось  проходила через фокус , перпендикулярно директрисе, а начало координат  находилось в середине отрезка , где  - точка пересечения оси  и директрисы. При этом выберем то направление оси , которое совпадает с направлением направленного отрезка  

Пусть  – произвольная точка плоскости. Обозначим через  расстояние от этой точки до фокуса, через  – расстояние от точки  до директрисы, а через  – расстояние от фокуса до директрисы. Величина  называется параметром параболы.

Из определения параболы следует, что точка  лежит на параболе тогда и только тогда, когда

.

 Очевидно, в выбранной системе координат фокус  имеет координаты , поэтому

Пусть  - основание перпендикуляра, опущенного из точки  на директрису, тогда точка  будет иметь координаты . Расстояние  - от точки  до директрисы может быть найдено по формуле

Заметим, что для всех точек , лежащих на данной параболе . Действительно, если абсцисса  точки  меньше нуля то , следовательно, такая точка  не лежит на параболе. Учитывая это замечание, из равенства (22) получим

Подставляя в равенство (19) в место  и   соответствующие выражения (21) и (22), получим

Возведём обе части уравнения (24) в квадрат.

,

или

Проверим, что уравнение (25), полученное из уравнения (23) путём возведения в квадрат, не приобрело «лишних» корней. Для этого покажем, что для любой точки , координаты которой удовлетворяют уравнению (25), выполнено равенство (20). Действительно, из уравнения (25) следует, что , тогда для точки  с неотрицательной абсциссой, . Подставим значение  из уравнения (25) в выражение (20) для , получим

Т.к. , из последнего равенства получим . Т.е.  = . Следовательно, если координаты точки  удовлетворяют уравнению (25), то эта точка лежит на параболе. Уравнение (25) называется каноническим уравнением параболы. Так как уравнение (25) содержит  только во второй степени, то парабола симметрична относительно оси . Следовательно, достаточно рассмотреть только ту часть параболы, которая находится в верхней полуплоскости. Для этой части , поэтому разрешив уравнение (25) относительно , получим

Из равенства (26) можно сделать следующие выводы:

1. Так как , то левее оси  нет ни одной точки параболы.

2. Если  то . Т.е. начало координат лежит на параболе.

3. При возрастании , возрастает и , причем, если , то и .

Точка  называется вершиной параболы, ось  – осью параболы. Число , т.е. параметр параболы выражает расстояние от фокуса до директрисы. Выясним, как влияет параметр параболы на её форму. Для этого возьмём значение , тогда из уравнения (26) найдём . Таким образом, на параболе мы имеем две точки и , симметричные относительно оси . Расстояние между ними равно . Это расстояние тем больше, чем больше . Следовательно, параметр  характеризует «ширину» области, ограниченной параболой.

Парабола уравнение которой , расположена слева от оси ординат. Вершина этой параболы находится в начале координат, осью симметрии является ось .

Уравнение  является уравнением параболы, вершина которой находится в начале координат, а осью симметрии является ось . Эта парабола лежит выше оси .

Уравнение  определяет параболу, вершина которой находится в начале координат, осью симметрии является ось , при этом сама парабола находится ниже оси .

4. Линейные преобразования декартовых прямоугольных координат.

В задачах аналитической геометрии часто приходится, наряду с данной прямоугольной системой координат, вводить и другие прямоугольные системы координат. Естественно возникает вопрос: как найти координаты какой либо точки в одной системе координат, зная её координаты в другой системе координат.

Рассмотрим два вида преобразований прямоугольных координат:

1. Параллельный сдвиг осей. Когда изменяется положение начала координат, а направления осей остаются прежними;

2. Поворот осей координат. Когда обе оси поворачиваются в одну сторону на один и тот же угол, а начало координат не изменяется.

Рассмотрим сначала преобразования координат первого типа.

1. Параллельный сдвиг.

Пусть в прямоугольной системе координат , точка  имеет координаты  . Новые оси координат  и  выберем сонаправленными со старыми осями  и . Пусть  координаты точки  в системе

установим связь между координатами  и .

Так как,  – величина направленного отрезка ,  – величина направленного отрезка ,  - величина направленного отрезка ,  - величина направленного отрезка , то

Из последних равенств находим

или

Формулы (27) и (28) определяют связь между координатами  и , т.е. связь между старыми и новыми координатами произвольной точки плоскости .

2. Поворот осей координат

Пусть система координат  получена путём поворота системы координат  на угол .

Пусть  координаты точки  в системе координат , координаты  этой же точки  в новой системе координат .

 Установим связь между координатами  и .

Т.к.  - координаты точки , то

где  - единичные векторы, имеющие направление осей  и  соответственно.

Пусть и  - единичные векторы, полученные поворотом векторов  и  на угол . Очевидно, векторы  имеют направления, совпадающие с направлениями осей  и  соответственно. Т.к.  - координаты точки  в системе координат , то

Из равенства (30) следует, что

Из равенства (29) следует, что

Из равенств (31), (32), (33), (34) следует, что

Равенства (35) позволяют находить координаты  точки  в системе координат , зная её координаты в системе координат .

Рассматривая равенства (35), как систему линейных алгебраических уравнений и разрешая эту систему относительно , мы можем выразить  и  через  и .

Действительно, определитель основной матрицы равен (35)

Т.к. , мы можем найти  по формулам Крамера

Матрица

называется матрицей преобразования координат.

Равенства (35), (37) можно записать в следующем виде

Матрица , для которой  называется ортогональной матрицей. Легко убедиться, что матрица преобразования координат (38) является ортогональной матрицей.

Познавательные статьи:



Психологические особенности спортивного соревнования

Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации

Занятость населения и рынок труда

Социальный статус семьи и её типология