Треба відмітити, що ваги в усіх вузлах однакові.

±0.57735027

0.88888889

±0.77459667

0.55555556

±0.33998104

0.65214515

±0.86113631

0.34785485

0.56888889

±0.53846931

0.47862867

±0.90617985

0.23692689

Але існує певна особливість, коли в інтегралі (2) , тоді з’являється особливість (сингулярність) і інтеграл має бути розрахований з урахуванням особливості. Цю особливість, у інтегралі (2) можна показати в явному вигляді:

=

=

Перший інтеграл має особливість, коли точка джерела і точка поля збігаються. Другий же інтеграл знаходиться будь-яким чисельним методом, оскільки має гарну поведінку. В інтегралі з особливістю  можна змінити порядок інтегрування, застосувавши заміну змінних та зробити заміну азимутальної змінної . Зробивши ці перетворення, отримаємо наступний вираз:

де

Застосовуючи заміну змінних , виділивши особливість  і використовуючи симетрію , отримаємо:

де . Перший доданок в цьому інтегралі має особливість при  та . В свою чергу, другий доданок, завдяки змінні проміжку інтегрування, що призвело до вилучення особливої точки, може бути розрахований будь-яким чисельним методом. При інтегруванні по , інтеграл з особливістю матиме наступний вигляд:

Отриманий інтеграл вже не є особливим і тому може бути розрахований будь-якими чисельними методами. Подальший аналіз дротів з лінійним розподілом струму є аналогічним, що і для дроту з постійним розподілом струму. Векторний потенціал у цьому випадку запишеться, як:

Перший доданок в цьому інтегралі є особливим і потребує подальшого дослідження, другий же доданок не є особливим і тому може бути розрахований будь-яким чисельним методом.

Після певних перетворень , перший інтеграл можемо записати в такому вигляді:

де, значення  і  зберігаються з минулих обчислень. Розв‘язавши внутрішню частину інтеграла аналітично, отримаємо:

Таким чином, всі інтеграли, які виникають, при впровадженні методу моментів, можна легко і просто розраховані за допомогою інтегрування методом Гауса(зокрема, Гауса - Лежандра).