Деление ядер урана. Ядерное топливо.

↑

▷ Содержание

⇐ ПредыдущаяСтр 24 из 45Следующая ⇒

▷ Похожие статьи

Деление атомного ядра - один из видов ядерных реакций. Он заключается в том, что тяжелое ядро под воздействием нейтронов делится на несколько более мелких ядер, которые называют осколками деления.

В общем случае реакцию деления, например, ядра урана-235 при облучении его нейтронами, можно представить следующим образом:

(235)U+n => (236)U =>X+Y+kn+E;

где E - выделившаяся энергия;

Xи Y- ядра - осколки деления;

К - число нейтронов (равное 2 или 3), высвободившихся в процессе деления;

С учетом того, что удельная энергия связи ядер средней массы примерно на 1 МэВ больше, чем у тяжелых ядер, из выражения (3.2) следует, что деление ядер урана должно сопровождаться выделением большого количества энергии. Оно составляет ~200 МэВ (3*10−11Дж) на один акт деления.

Испускаемые при делении ядер вторичные нейтроны могут вызвать новые акты деления, т.е. цепную реакцию деления, в которой частицы, вызывающие реакцию, образуются как продукты этой реакции.

Если в среде, содержащей уран-235, разделилось одно ядро, то в среднем при этом высвободится 2 нейтрона, которые могут вызвать деление двух ядер. В результате образуется 4 нейтрона и т.д. После смены n-поколений в среде может быть 2ⁿнейтронов, которые потенциально могут вызвать деление стольких же ядер. Например, для расщепления 2 г урана-235 требуется5*10²¹≈2⁷² нейтронов, т.е. оно произойдет после смены 72 поколений. Время жизни одного поколения 10⁻⁷…10⁻⁸с, так что выделение энергии ~10¹¹Джзаймет время τ=10⁻⁵…10⁻⁶c. Такая цепная реакция завершится взрывом колоссальной силы, который и происходит в атомной бомбе.

Однако такое представление о цепной реакции является идеализированным, так как в любой реальной системе возможен выход вторичных нейтронов из лавины вследствие следующих процессов: вылета нейтронов из зоны реакции через поверхность; захвата нейтронов ядрами примесей, продуктами реакции и т.д.; захвата нейтронов ядрами урана, которые, тем не менее, не приводят к реакции деления.

Для характеристики цепной реакции используется понятие коэффициента размножения нейтронов - k. Он равен отношению числа нейтронов в данном поколении к их числу в предыдущем поколении. Вторичные нейтроны имеют сравнительно широкий энергетический спектр в пределах от 0 до 100 МэВ, причем на один нейтрон в среднем приходится энергия около 2 МэВ. По области энергий нейтроны делятся на тепловые с энергией от 0,001 до 0,5 эВ, резонансные с энергией от 0,5 эВ до 10 кэВ и быстрые с энергией от 10 кэВ до 100 МэВ.

При рассмотрении цепной реакции деления необходимо учитывать, что ядра различных элементов с различной вероятностью захватывают нейтроны, имеющие одинаковую энергию. Например, тепловые нейтроны вызывают деление ядер урана-235, а быстрые нейтроны, кроме деления ядер урана-235 (но с меньшей вероятностью), могут вызвать деление урана-238. Резонансные нейтроны, хотя и хорошо поглощаются ядрами урана-238, не вызывают их деления, а приводят к ряду радиоактивных превращений исходного ядра, конечным этапом которых являются ядра плутония-239.

Необходимым условием для протекания цепной реакции деления является требование k>1. При k>1 реакция имеет взрывной характер. А использование реакции в мирных целях требует k≈1 и дополнительных условий по управлению протекания цепной реакции.

Ядерная цепная реакция может протекать при выполнении ряда условий:

1. Уран должен быть, по возможности, очищен от примесей и продуктов реакции, которые поглощают нейтроны.

2. В случае цепной реакции на быстрых нейтронах необходимо обогащение естественного урана изотопом урана-235. В природном уране уран-235 составляет 0,7%, а необходимое содержание урана – 235 ≈ 15%. 3. Для осуществления реакции на тепловых нейтронах необходимо избежать захвата нейтронов ураном-238 в резонансной области, где не вызывается деление ядер. Это достигается использованием замедлителей, которым нейтрон передает значительную долю энергии, скачком преодолевает резонансную область и превращается в тепловой нейтрон. Хорошим замедлителем является тяжелая вода D20 (двуокись дейтерия) и углерод С (в виде графита).

4. Необходимо понижение вероятности радиационного захвата нейтронов, которое достигается тем, что вместо однородной смеси урана и замедлителя (гомогенная система) применяются чередующиеся блоки этих веществ (гетерогенная система). При ее использовании, образовавшийся в уране быстрый нейтрон успевает уйти в замедлитель до достижения им резонансной энергии. Там он становится тепловым, после чего диффундирует обратно в уран, где вступает в цепную реакцию. В гомогенной системе цепная реакция в естественном уране может протекать только при использовании самого дорогого замедлителя - тяжелой воды. В гетерогенной системе она идет в том случае, когда замедлителем служит гораздо более дешевый графит.

5. Для осуществления цепной реакции наиболее выгодна система, форма которой близка к сферической. Для нее утечка нейтронов через поверхности будет минимальной.

6. Цепная реакция будет идти лишь в том случае, когда ядерного горючего достаточно много. Минимальная масса топлива, при которой еще протекает ядерная реакция, называется критической массой. Значение критической массы определяется геометрией физической системы, ее структурой и внешним окружением. Например, для сферы из чистого урана-235 критическая масса равна 47 кг. Это шар диаметром 17 см. Но если тот же уран прослоен тонкими полиэтиленовыми пленками и окружен бериллиевой оболочкой, то критическая масса снижается до 242 г (шар диаметром около 3 см.). Оболочка служит здесь отражателем нейтронов, направляющим их обратно в зону реакции.

Таким образом, применительно к ядерному реактору при значении коэффициента размножения k=1 реакция протекает стационарно (рабочий режим реактора). При k>1 интенсивность нарастает (режим разогрева реактора или взрыва бомбы). При k<1 реакция гаснет (режим выключения реактора или вообще отсутствие реакции).

Система при k=1 называется критической, при k>1 - надкритической, при k<1 - подкритической.

Цепную реакцию деления можно осуществить с использованием разных видов топлива и замедлителя:

1) естественного урана с тяжеловодным или графитовым замедлителем;

2) слабообогащенного урана с любым замедлителем;

3) сильнообогащенного урана или искусственного ядерного топлива

(плутония) без замедлителя (цепная реакция на быстрых нейтронах).

Познавательные статьи:



Техника прыжка в длину с разбега

Тактические действия в защите

История Олимпийских игр

История развития права интеллектуальной собственности