Отрезок 1-2. Часть трубки, содержащая только жидкость.

↑

⇐ ПредыдущаяСтр 13 из 25Следующая ⇒

2.2.2.      Отрезок 0-1. Вход трубки.

Зная величину расхода и начальные условия в точке 0 можно вычислить состояние жидкости после входного отрезка. Очевидно, что после входного участка мы будем иметь незначительное изменение энтальпии и давления. Хладагент все также будет представлять собой переохлажденную жидкость. Однако если бы на вход трубки поступала парожидкостная смесь и была бы известна величина паросодержания, то также можно было бы использовать уравнение 2.18.

Увеличение энтропии на входе, которое также незначительно, определяется по уравнению 2.21.

В случае адиабатного процесса, выражение (2.23) даст . Теоретически данный процесс не является изотермическим, но если практически это так, то изменение энтропии можно найти из уравнения (2.30)

Соотношение между величиной падения давления, длиной трубки и коэффициентом трения находится при интегрировании уравнения (6а), полагая,

что

Данное уравнение можно использовать для определения коэффициента трения по результатам испытаний, либо для оценки величины падения давления при заданном потоке и если известен коэффициент трения. В общем случае, коэффициент трения для данного однофазного потока является функцией числа Рейнольдса и шероховатости трубки.

Познавательные статьи:



Психологические особенности спортивного соревнования

Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации

Занятость населения и рынок труда

Социальный статус семьи и её типология