Масса, магнитный момент и спин трития

↑

▷ Содержание

⇐ ПредыдущаяСтр 4 из 13Следующая ⇒

Впервые масса трития, равная 3,0151, была определена в 1934 году Резерфордом с сотрудниками. Это же значение приводит Финберг. Бете приводит значение массы трития 3,01610±0,00033. Наиболее поздние и, по-видимому, более точные данные относятся к 1941 году. В работе Бергер приведено значение массы трития 3,01683±0,00009.

Работ по экспериментальному определению магнитного момента трития мало. Закс в своих работах приводит полученную им теоретически величину магнитного момента трития, равную 2,68 ядерных магнетонов. В другой работе Закс и Швингер дают значение 2,71. Виллярс, рассчитывает магнитный момент трития, как µН³ = µН¹ + 0,186 = 2,975 ядерных магнетонов, причем магнитный момент протона, согласно Арнольду и Робертсу, равен 2,789.

Блох с сотрудниками приводят отношение магнитного момента трития к магнитному моменту протона, равное 1,067±0,001. Андерсон и Новик определили отношение ядерного фактора g для трития к ядерному фактору для протона. Оно оказалось равным 1,06666±0,00010.

Гольдхабер и Блох с сотрудниками приводят расчетные данные спина трития, который равен ½.

2. Энергия связи ядра Н³

Мессей и Мор расчет энергии связи производили в предложении отсутствия взаимодействия между нейтронами. Это предложение привело к неверным результатам. При введении в расчет взаимодействия между нейтронами была получена энергия, равна 8,1 МэВ. Фролих с сотрудниками также получили из расчета значение, близкое к 8,1 МэВ. Головин на основании работ других авторов вычислил энергию связи ядра трития и получил величину 8,46 МэВ. Из этих расчетов Головин пришел к выводу, что глубина потенциальной ямы для ядра Н³ должна быть меньше 40 МэВ, а ширина – больше 1,8*10^-13см.

Кунду и Пуль предполагают, что в ядре трития существует не два нейтрона, а одна частица – ди-нейтрон. Предполагается, что использование трития, как ядра частицы для введения двух нейтронов в ядра других элементов для получения нужных изотопов. Когда ядро H³ приближается к высокому потенциальному барьеру мишени, оно поляризуется и заряженный протон с силой отталкивается. Ди-нейтрон после этого проникает в ядро мишени, как целая частица – ди-нейтрон n₀².

Познавательные статьи:



Коммуникативные барьеры и пути их преодоления

Рынок недвижимости. Сущность недвижимости

Решение задач с использованием генеалогического метода

История происхождения и развития детской игры