Относительность, но в онтологии, то есть в адекватном применении

↑

▷ Содержание

⇐ ПредыдущаяСтр 64 из 127Следующая ⇒

Концепции современной релятивистской и квантовой физики к наблюдательным

Космология. Чтобы продемонстрировать это утверждение, рассмотрим согласно

Уиллер и Де Витт, квантовая теория Вселенной для модели

Пустой Вселенной (6.2), которая может быть решена точно в классическом и

Квантовые случаи.

Выше были представлены аргументы и доказательства того, что классификация

Расчетное точное решение позволило описать данные о зависимости

Красного смещения от расстояния до космических объектов во все эпохи эволюции

Люение Вселенной, включая последние данные о сверхновых. В виде

Как показано ниже, квантовое решение дает положительную стрелку времени в-

Terval и позволяет описать создание Вселенной из вакуума,

Определяется как состояние с наименьшей энергией, согласно постулатам

Квантовой теории поля. Сделаем в действии (6.2) замену

Переменные (без учета полной производной)

√ 2V 0 〈 D 〉 = X U,

(6.30)

√ 2V 0 ρ кр = М U.

(6.31)

Тогда выражение (6. 2) принимает вид действия для релятивистской

Покоящаяся частица в специальной теории относительности

W Вселенная = -

1

2

τ 0

∫ τ I

dx

0

N 0 [(dX U

N 0 dx 0) 2

+ M

2

U ] = τ 0

∫ τ I

dx

0

L, (6.32)

dx

0

N 0 = d τ,

(6.33)

где скорость света принята равной единице, c = 1. Здесь X U играет роль

Параметра эволюции в пространстве измерений, x 0 - координата

Специальная теория относительности - соответствие общей теории относительности

199

Параметр эволюции в одномерном римановом многообразии как

объект преобразования координат x 0 → ˜ x 0 = ˜x 0 (x 0) с неизмеряемой

Параметров, N 0 (x 0) - функция отклонения, которая имеет смысл в качестве метрики для

геометрический интервал времени N 0 (x 0) dx 0 = d τ для классических уравнений движения.

Вводя каноническую импульсную переменную X U:

P U =

∂ L

∂ (∂ 0 X U)

,

Действие (6.32) перепишем в каноническом виде

W = ∫ dx

0 [P U

DX U

Dx 0

+

№ 0

2 (

п

2

U - M 2

U)

].

(6.34)

Уравнения движения принимают вид

DP U

d τ

= 0,

DX U

d τ

= Р U.

Решения этих уравнений

X U (τ) = X IU + P IU (τ - τ I)

(6.35)

Зависят от исходных данных

X U (τ = τ I) = X IU,

Р М = Е U.

Вариация действия метрикой N 0 (x 0) дает формулу для Гамил-

Тонианское ограничение начального импульса E U

E 2

U - M 2

U = 0.

(6.36)

В общей теории относительности эта формула традиционно отождествляется с

Нулевая энергия системы. В нашей монографии энергия

Модель пустой Вселенной 200.

Релятивистская Вселенная является решением ограничения (6.36) относительно

E U

Е U = ± М U.

(6.37)

Формула гамильтоновой связи (6,36) для энергии относительного

Тивистская Вселенная является аналогом гамильтоновой связи для энергии

покоящейся релятивистской частицы E 2 − m 2 = 0. Для релятивистской частицы a

Решение гамильтоновой связи дает два значения энергии: положительно

положительный и отрицательный E = ± m. Отрицательное значение энергии означает, что

Классическая релятивистская частица нестабильна. Чтобы избавиться от отрицательной энергии

В релятивистской теории и войти в устойчивый вакуум как состояние низкого

При минимальной энергии выполняется два квантования гамильтоновой связи

(6.36): главная, когда связь преобразуется в уравнение

Для волновой функции и вторичной, где сама волновая функция

Становится оператором в пространстве чисел занятия Фока. Разрешите нам

Рассмотрим эти квантования в нашей модели Вселенной.

Стрела времени как следствие

Постулат вакуума

Впервые такая идея на уровне квантования Общего

Относительность по аналогии с квантованием специальной теории относительности была

сформулирована Брайсом Де Виттом [19 ], где он определил параметр

Эволюция в космологии с космологическим масштабным фактором и введена

В ОТО - понятие полевого пространства событий, где

Релятивистская Вселенная двигалась, по аналогии с концепцией Минковского

Стрела времени как следствие постулата вакуума 201

Пространство событий, в котором двигалась релятивистская частица.

Познавательные статьи:



Техника прыжка в длину с разбега

Организация работы процедурного кабинета

Области применения синхронных машин

Оптимизация по Винеру и Калману