Принцип Германа-Эйлера-Даламбера для несвободной материальной точки

↑

▷ Содержание

⇐ ПредыдущаяСтр 6 из 7Следующая ⇒

(«Петербургский принцип»)

Для свободной материальной точки массой m использовали уравнение вида

Рассмотрим движение несвободной материальной точки в трехмерной системе отсчета инерциальной системе координат.

Пусть на точку действует некоторое тело А с силой . На точку наложена связь – некоторое тело В (см. рисунок), реакция которой .Тогда равнодействующая этих сил будет находиться по формуле

и в соответствии со вторым законом Ньютона ускорение будет направлено вдоль равнодействующей .

В результате возникновения ускорения точка массой m в соответствии с законом равенства действия и противодействия будет сопротивляться навязыванию ей ускорения с силой, равной и противоположно направленной , т.е :

И тогда геометрическая сумма заданных сил , динамических реакций связи и сил инерции в любой момент времени равна нулю и образует уравновешенную систему сил, а точка находиться в динамическом равновесии:

(1)

Это уравнение выражает принцип Даламбера для несвободной точки.

Уравнение (1) получали ранее, рассматривая динамику относительного движения точки.

Следует отметить, что приложена не к точке, а к телам, которые сообщают этой точке ускорение, т.е. к телам А и В.

Частные случаи

τ

Если точка движется криволинейно неравномерно,

Тогда:

τ

то

;

Рассмотрим пример 1.

α

ρ

Машина весом Р движется по мосту радиусом ρ с постоянной скоростью V. Требуется найти реакцию связи .

Проектируя равенство (1) на нормаль, получим:

=0

откуда

если N=0, то наступает состояние невесомости,

т.е: ,

где:

Пример 2.

Определим угол наклона профиля автострады на вираже радиуса Р при скорости V и массе m.

Из подобия треугольников ABC и PRF_in

;

откуда находим Н.

здесь: ;

Принцип Даламбера для Механической системы

Рассмотрим M_i -ю точку с массой m_c и применим к ней принцип Даламбера:

Суммируя по n -точкам системы, получим

(1)

или

Т.е. для несвободной механической системы в любой момент времени геометрическая сумма главных векторов заданных сил, реакций связи и сил инерции равна нулю.

Рассматривая разные случаи движения твердого тела, отметим, что силы инерции точек этого тела приводятся по-разному.

Частные случаи

1.Поступательное движение твердого тела

Система сил инерции точек приводится к главному вектору сил инерции: ,

где - сумма масс всех точек;

а_с - ускорение центра масс.

Если радиус-вектор i -ой точки умножить на равенство (1), то получим:

Т.е. геометрическая сумма главных вектор-моментов заданных сил, реакций связи и вектор –момента от силы инерции в любой момент времени равна нулю.

ε

τ

2. Вращательное движение

Касательное ускорение обеспечивается (моментом внешних сил), который равен:

τ

Очевидно, что момент от силы инерции противоположен т.е

т.е. направление главного момента от сил инерции противоположно направлению углового ускорения .

Таким образом, при вращении тела вокруг оси силы инерции точек тела приводится только к главному моменту сил инерции относительно оси:

3. Плоско-параллельное движение

Тело двигается в плоскости симметрии xoy. Ускорене центра масс и угловое ускорение известны.

В данном случае система сил инерции точек тела приводится к главному вектору сил инерции и к главному моменту от сил инерции относительно

ε

;

ЭЛЕМЕНТЫ АНАЛИТИЧЕСКОЙ МЕХАНИКИ

Познавательные статьи:



Как правильно слушать собеседника

Типичные ошибки при выполнении бросков в баскетболе

Принятие христианства на Руси и его значение

Средства массовой информации США