Нелинейные электрические цепи постоянного тока. Магнитные цепи при постоянном магнитном потоке

↑

▷ Содержание

⇐ ПредыдущаяСтр 14 из 15Следующая ⇒

Задача 8.1

Рисунок 8.1

Рисунок 8.2

Рисунок 8.3

Рисунок 8.4

Рисунок 8.5

Рисунок 8.6

CV

Рисунок 8.7

Рисунок 8.8

Рисунок 8.10

Рисунок 8.9

v

Рисунок 8.11

Рисунок 8.12

Рисунок 8.13

Рисунок 8.16

Рисунок 8.14

Рисунок 8.15

Рисунок 8.18

Рисунок 8.17

Рисунок 8.19

Рисунок 8.20

Рисунок 8.21

Формулы преоброзования треугольника сопротивлений (рис.О.1.5.а) в эквивалентную звезду сопротивлений (рис,О.1.5 б),и наоборот,имеют такой вид:

где G –проводимости соответствующей ветви.Формулы (О.1.22) можно записать через сопротивления

Пример привиден в задаче 1.49

Метод эквивлентного источника (метод активного двухпольюсника,или метод холостого хода и короткого замыкания) Применение метода целесообразно для опеделения тока в какой-либо одной ветви сложной электрической цепи.Рассмотрим два варианта: а) метод эквивалентного источника ЭДС и б) метод эквивалентного источника тока.

При методе эквивалентного источника ЭДС для нахождения тока I в произвольной ветви,сопротивление которой R (рис.О.1.6 а,А озночает активный двухпольюсник),надо эту ветвь разомкнуть (рис.О.6,б) а часть цепи,подключенную к этой ветви,заменить эквивалентным источником с ЭДС E_эк и внутренним сопротивлением (рис.О.1.6,в)

ЭДС E_эк этого источника равняется напражению на зажимах разомкнутой ветви (напряжение холостого хода): E_эк =U_{ab x} =(V_a-V_b)_x

Расчет схем в режиме холостого хода (см. рис.О.1.6,б) для определения E_эк

Проводится любым известным методом.

Внутренне сопротивление эквивалентного источника ЭДС равняется входному сопротивлению пассивной цепи относительно зажимов a и b исходной схемы,из которой исключениы все источники (источники ЭДС заменены короткозамкнутыми участками,а ветви с источниками тока отключены (см. рис.О.1.6,г) буква II указывает на пассивый характер цепи), при замкнутой ветви ab. Сопротиивление можно вычислить непосредственно по схеме рис. О.1.6,г

Ток в искомой ветви схемы (рис.О.1.6,д), имеющей сопротивление R,определяют по закону Ома (см.формулу О.1.7):

I =U_{ab x} /(R+)= E_эк (R+)

При методе эквивалентного источника тока для расчета тока в ветви ab, сопротивление которой R,надо заменить часть схемы относительно зажимов

a и b (при разомкнутой ab) эквивалентным источником тока,ток которого проводимость (рис.О.1.6,е),

Для нахождения тока надо зажимов a и b закоротить и любым способом рассчитать ток которого замыкания _{Ikпротекающий} по закороченному участку (рис.О.1.6,ж) При этом I_k.Сопротивление можно найти,как и

при расчете по методу эквивалентного источника ЭДС (см.О.1.6 г): Это же сопротивление можно рассчитать,как это видно из схемы замещения заданной схемы в режиме короткого замыкания (см.О.1.6 з):,по формуле

= E_эк / I_k ==I/

Ток в ветви R (рис.О.1.6,u),

Примеры приведены в задачах 1.50;1,51;1,52;1,53.

Замена нескольких соединенных параллельно источников ЭДС одним эквивалентным. Если имеется несколько источников с ЭДС Е₁,E_2…,E_n внутренними сопротивлениями R₁,R_2…,R_n работающих параллельно на общее сопротивление нагрузки R (рис.О.1.7 а),то они могут быть заменены одним эквивалентным источником,ЭДС которого E_эк,а

Рисунок O.1.7

Глава Девятая

Нелинейные электрические цепи переменного тока

Познавательные статьи:



Психологические особенности спортивного соревнования

Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации

Занятость населения и рынок труда

Социальный статус семьи и её типология