Основные законы газового состояния и их следствия

↑

▷ Содержание

⇐ ПредыдущаяСтр 2 из 9Следующая ⇒

Закон Паскаля. Внешнее давление, действующее на неко­торый объём жидкости на каком-нибудь одном направлении, пере­даётся по всем направлениям не изменяя своей величины. Этот закон одинаково справедлив и для газов. Рассмотрим сосуд, на­полненный жидкостью. Определим давление в точке А.

или в общем случае

(1)

где h - глубина погружения данной точки под уро­вень сво-

бодной поверх­ности, на которую действует давление

внешней среды. Р ₀.

Абсолютное давление состоит из двух частей: Р₀(внешнее давление), которое передаётся по закону Паскаля всей массе жидкости, и из давления , которое обусловлено влиянием веса жидкости. Это давление называется избыточ­ным, или относительным, или манометрическим.

Внешнее давление, избыточное над атмосферным, действую­щее на частицу жидкости или газа будет называться статическим. Оно может быть положительным, так и отрицательным - меньше атмос­ферного.

Закон Гей-Люссака. При постоянном давлении объём газа прямопропорционален, а его объёмный вес или плотность обратно пропорционален абсолютной температуре. При нагревании газа на 1 ^оС, при постоянном давлении, объём его увеличивается на β = 1/273= 0,00367 первоначального объёма.

Из закона Гей-Люссака непосредственно следует:

, м³/с

, кг/м³ (2)

, н/м³

, м/с

где - соответственно, следующий объём, плотность, объёмный вес и скорость при данной температуре и атмосферном давлении.

- то же, но при нормальных условиях (0°С, 0,101 мн²/ м² или 0°С и 760 мм ртутного столба).

Если имеется два объёма газа, находящихся в различных температурных условиях, то

и

Отношение этих объёмов равно:

из последнего равенства можно найти

и наоборот

Закон Бойля-Мариотта. При постоянной температуре газа произведение объёма на давление есть величина постоянная

РV=coпst (3)

Следовательно, Р_о V_о = РV, т.е. при постоянной температуре объём изменяется в зависимости от изменения давления

Закон Клапейрона-Менделеева. Уравнение Клапейрона – Менделеева объединяет два за­кона: закон Гей-Люсака и закон Бойля-Мариотта, характеризует состояние газа и устанавливает изменение объёма от температуры и от давления. Уравнение Клапейрона-Менделеева, в общем виде относительно 1 г моля, выражается формулой

РV=RT, (4)

где R - универсальнаягазовая постоянная, равная 8314,41 Дж/к моль К

Универсальнаягазовая постоянная, отнесенная к 1 кг газа, имеет вид

Дж/кг ^оК

Для М кг газа уравнение Клапейрона-Менделеева имеет вид

(5)

μ - молекулярная масса газа.

Из уравнения Клапейрона-Менделеева следует, что

= R

Связь между плотностью и давлением газа при разных темпе­ратурах следующая

(6)

Уравнение для определения объёма газа при температуре Т₁ и дав­лении Р₁

(7)

Закон Архимеда. Закон Архимеда в применении к твёрдым и жидким телам гласит, что всякое тело, погружённое в жидкость, теряет в своём весе столько, сколько весит вытесненная им жид­кость. Закон Архимеда в одинаковой мере относится и к газам.

Если возьмём сосуд высотой Н метров и площадью ω, открытый с нижнего конца, наполненный горячим газом при темпе­ратуре и окружённый холодным воздухом с температурой t_о, то вследствие того, что горячий газ будет легче окружающего сосуд, холодного воздуха, то будет стремиться всплыть с силой, равной весу вытесненного им воздуха или же собственный вес горячего газа.

Вес холодного воздуха, вытесненного горячим газом

(8.а)

Вес горячего газа, заместившего холодный воздух, будет:

(8.б)

Сила, с которой горячий газ стремится всплыть выражается уравнением:

(8.в)

Если отнести эту силу к 1 м², то уравнение примет вид:

, н/м² (8.г)

Вязкость жидкостей и газов.

Вязкостью называется свойство жидкости оказывать сопротив­ление сдвигу. Все реальные жидкости обладают определенной вяз­костью, которая проявляется в виде внутреннего трения при отно­сительном перемещении смежных частиц жидкости.

Вязкость харак­теризуется степень текучести жидкости или подвижности ее час­тиц.

При ламинарном течении жидкости можно представить в виде слоев, которые скользят один относительно другого.

Рассмотрим два слоя жидкости, движущиеся на расстоянии Δy друг от друга (рис.1). Один слой движется со скоростью W, а дру­гой - со скоростью W + ΔW. Между ними возникает разность скоростей ΔW. Величина ΔWявляется абсолютным

Рис.1 К понятию «внутреннее трение»

сдвигом слоя 1 по слою 2, а есть градиент скорости (относительный сдвиг). Появляющиеся при этом движении касательные напряжения (сила трения на единицу площади) обозначим через τ. Тогда аналогично явлению сдвига в твёрдых телах мы получим следующую зависимость между напряжением и деформацией.

(9.а)

Если возьмем предел этого отношения, то получим выражение

, (9.б)

Величина μ, аналогичная коэффициенту сдвига в твёрдых телах и характеризующая сопротивляемость жидкости сдвигу, назы­вается коэффициентом внутреннего трения или коэффициентом динамической вязкости.

- градиент скорости в направлении, нормальном к слоям жидкости; τ - касательные напряжения, т.е. сила трения, отнесен­ная единице поверхности, которая расположится вдоль по потоку между слоями.

На существование уравнения (9.б) обратил своё внимание Ньютон, который и сформулировал общеизвестный закон. Касательное напряжение трения между двумя слоями пря­молинейно движущейся вязкой жидкости (газа) пропорционально от­несенному к единице длины изменению скорости по нормали к нап­равлению движения. Жидкости подчиняющиеся этому закону называются Ньютоновкими и составляют большенство всех жидкостей. Следовательно, вязкость принадлежит к числу явлений переноса импульса движения. Сила внутреннего трения в жидкости равна.

,(10)

Познавательные статьи:



Организация работы процедурного кабинета

Статус республик в составе РФ

Понятие финансов, их функции и особенности

Сущность демографической политии