Электродвижущая сила (э.д.с.)

↑

▷ Содержание

⇐ ПредыдущаяСтр 10 из 15Следующая ⇒

Для того, чтобы в цепи шёл постоянный ток, цепь должна быть замкнута, и что-то в этой цепи должно постоянно генерировать электрическое поле. Это "что-то" и называется электродвижущей силой (э.д.с.) ε. Генерация поля (разности потенциалов на клеммах батареи на рисунке) осуществляется силами не электрической природы, например, за счёт химических реакций, продуктом которых является разделение зарядов, либо механическими и магнитными силами (гидро- и газогенераторы). Э.д.с. измеряется в вольтах, то есть это, по сути, не сила, а работа сторонних сил по перемещению единичного заряда против электрического поля (на рисунке положительные заряды внутри батареи должны быть перемещены от отрицательного контакта 1 к положительному 2, а во внешней цепи наоборот): . За положительное направление тока в цепи принято направление движения положительных зарядов. Так, например, в металлических проводниках направление тока противоположно направлению движения носителей отрицательного заряда - электронов.

Электрическое сопротивление Носители зарядов (электроны в металлах, ионы в электролитах) при своём движении сталкиваются с молекулами вещества проводника (с ионами кристаллической решётки в металлах, с другими ионами в электролитах). Направленное движение при этом замедляется – электрический ток испытывает сопротивление. Очевидно, что общее сопротивление R зависит от сечения проводника (чем оно больше, тем сопротивление меньше), от длины проводника (чем короче, тем сопротивление меньше), от вещества проводника. Если ввести так называемое удельное сопротивление ρ, зависящее только от материала, то можно записать для электрического сопротивления цилиндрического проводника: где R – сопротивление (полное) (Ом); S – сечение проводника (м²); ℓ - длина проводника (м); ρ – удельное сопротивление (Ом·м) (приводится в справочниках). В самом общем случае, когда сечение и (или) удельное сопротивление проводника изменяются вдоль проводника, сопротивление рассчитывается как: .

Закон Ома

В 1826 г. Георг Ом экспериментально показал, что между силой тока в замкнутой цепи и разностью потенциалов Δφ на концах проводника существует простая связь:

I = Δφ / R.

Если реальную электрическую цепь разомкнуть, то, естественно, ток по ней не пойдёт. Поэтому, когда говорят о законе Ома для незамкнутой цепи, имеют в виду, что из сложной электрической цепи, которая, разумеется, замкнута, и по которой идёт ток, мы выделяем незамкнутый участок и анализируем его отдельно от всей остальной цепи.

При этом вклад всех остальных, не входящих в наш участок, э.д.с. мы учитываем в виде разности потенциалов на концах нашего участка цепи: .

Величину называют напряжением. Следует также отметить, что источник питания также имеет собственное сопротивление r, его называют внутренним сопротивлением э.д.с.. Обычно его делают малым по сравнению с внешним сопротивлением. Тем не менее, в общем случае внутреннее сопротивление r также нужно учитывать в законе Ома: . Напряжение U для замкнутой цепи () равно э.д.с. ε, для незамкнутой – э.д.с. плюс разность потенциалов и просто разности потенциалов, если э.д.с. отсутствует.

Записанная выше форма закона Ома для конечного участка цепи – замкнутого или незамкнутого называется интегральной – в противоположность дифференциальной, когда закон Ома записывается для любой точки проводника (точнее, для бесконечно малой окрестности этой точки).

Формально получить закон Ома в дифференциальной форме очень просто. Сделав в законе Ома I = U/R подстановки: I=j·S; U=E·ℓ; R=ρ·ℓ/S, придем к искомой формуле: ,

где σ =1/ ρ – удельная проводимость вещества (Ом ^-1·м ^-1).

Т.о., сила тока I в проводнике пропорциональна напряжению U (закон Ома в интегральной форме) или плотность тока пропорциональна напряженности электрического поля в проводнике (закон Ома в дифференциальной форме).

Закон Джоуля-Ленца При постоянном токе в цепи электрическое поле совершает работу, в точности равную работе сил трения (сопротивления). Последняя полностью переходит в тепловую энергию Q проводника. Приравняв количество выделяемого в проводнике тепла Q работе поля по перемещению зарядов в цепи (А = q·U = I·t ^. U), получим закон Джоуля-Ленца в интегральной форме:

Q = I·U·t=I²·R·t.

Работа в единицу времени называется мощностью электрического тока:

P = I·U=I²·R.

Если использовать выражения: I=j·S; R=ρ·ℓ/S; V=S·ℓ и ввести понятие удельной тепловой мощности P_уд=Q / (V·t) (Дж / c·м³=Вт / м³), т.е. энергии, которая выделяется в единице объема проводника за единицу времени, то получим

закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме: P_уд= ρ· j²= E² / ρ=σ·E².

Познавательные статьи:



Техника прыжка в длину с разбега

Организация работы процедурного кабинета

Области применения синхронных машин

Оптимизация по Винеру и Калману